Loi en ${\omega }^4$

a) $⟨P⟩=\frac{{\mu }_0{p}_0^2{\omega }^4}{12\pi c}\propto {\omega }^4$ : doubler la fréquence multiplie la puissance par $2^4=16$. b) Avec $p_0=\ell I_0/\omega$, $⟨P⟩=\frac{{\mu }_0{\ell }^2{I}_0^2{\omega }^2}{12\pi c}\propto {\omega }^2$ : la puissance n'est multipliée que par $4$. La loi en ${\omega }^4$ vaut à moment dipolaire fixé, ce qui est le cas de la diffusion Rayleigh, où $p_0$ est presque indépendant de $\omega$.