Tout le flux incident repart

L'onde incidente se propage selon $-{\overrightarrow{e}}_x$ : $⟨{\overrightarrow{\Pi }}_i⟩=-\frac{E_0^2}{2{\mu }_{0}c}{\overrightarrow{e}}_x=-I_0{\overrightarrow{e}}_x$. L'onde réfléchie, de même amplitude, se propage selon $+{\overrightarrow{e}}_x$ : $⟨{\overrightarrow{\Pi }}_r⟩=+I_0{\overrightarrow{e}}_x$. Pour le champ total (onde stationnaire), ${\Pi }_x=\frac{E_0^2}{{\mu }_{0}c}\sin (2kx)\sin (2\omega t)$, de moyenne nulle : le flux réfléchi compense exactement le flux incident. Dans le conducteur, $\overrightarrow{E}=\overrightarrow{B}=\overrightarrow{0}$, donc $\overrightarrow{\Pi }=\overrightarrow{0}$ : aucune énergie n'y entre. Le conducteur parfait ne dissipe d'ailleurs rien : le courant surfacique circule là où le champ électrique tangentiel est nul, et la puissance cédée par le champ aux charges, ${\overrightarrow{ȷ}}_s\cdot \overrightarrow{E}$ par unité de surface, est nulle. Toute la puissance incidente repart ; on n'a pas besoin, pour le dire, d'un coefficient de réflexion en puissance. Pour un métal réel, une petite fraction, $4\pi \delta /\lambda$, est absorbée à chaque réflexion (problème des travaux dirigés).