Polarisation du ciel à $90^{\circ }$

L'onde incidente est transverse : son champ électrique, de direction quelconque et variable (lumière non polarisée), reste dans le plan $({\overrightarrow{e}}_y,{\overrightarrow{e}}_z)$. Le dipôle induit, parallèle à ce champ, reste donc perpendiculaire au faisceau. L'observateur, dans la direction ${\overrightarrow{e}}_r={\overrightarrow{e}}_y$, reçoit un champ proportionnel à la projection de $\ddot{\overrightarrow{p}}$ orthogonale à ${\overrightarrow{e}}_y$ : la composante selon ${\overrightarrow{e}}_y$ ne rayonne pas vers lui (un dipôle ne rayonne pas dans son axe), seule reste la composante selon ${\overrightarrow{e}}_z$. Le champ reçu est donc toujours selon ${\overrightarrow{e}}_z$ : la lumière diffusée à $90^{\circ }$ est polarisée rectilignement, perpendiculairement au plan de diffusion $({\overrightarrow{e}}_x,{\overrightarrow{e}}_y)$. On le vérifie en regardant le ciel à $90^{\circ }$ du Soleil à travers un polariseur qu'on fait tourner : l'intensité suit la loi de Malus et passe par un minimum marqué. Dans le ciel réel, la polarisation n'est que partielle (diffusions multiples, aérosols).