Onde évanescente sous coupure

$k^2=({\omega }^2-{\omega }_p^2)/c^2=-\frac{3{\omega }_p^2}{4c^2}<0$, donc $\underline{k}=-\mathrm{j}\kappa$ avec $\kappa =\frac{\sqrt{3}{\omega }_p}{2c}$ et $\frac{1}{\kappa }=\frac{2c}{\sqrt{3}{\omega }_p}\approx 1,15c/{\omega }_p$. Le champ $\underline{\overrightarrow{E}}=E_0{\mathrm{e}}^{-\kappa z}{\mathrm{e}}^{\mathrm{j}\omega t}{\overrightarrow{e}}_x$ est évanescent : tous les points oscillent en phase. Maxwell--Faraday donne $\underline{\overrightarrow{B}}=\frac{\underline{k}}{\omega }{\overrightarrow{e}}_z\wedge \underline{\overrightarrow{E}}=-\frac{\mathrm{j}\kappa }{\omega }{E}_0{\mathrm{e}}^{-\kappa z}{\mathrm{e}}^{\mathrm{j}\omega t}{\overrightarrow{e}}_y$ : $\overrightarrow{B}$ est en quadrature avec $\overrightarrow{E}$, donc $⟨\overrightarrow{\Pi }⟩=\frac{1}{2{\mu }_0}\mathrm{Re}(\underline{\overrightarrow{E}}\wedge {\underline{\overrightarrow{B}}}^{\ast })=\overrightarrow{0}$. Réflexion totale.

Le profil change d'amplitude sans se déplacer : aucune propagation de phase.