$R+T=1$ pour la barrière

En régime stationnaire à une dimension, le courant de probabilité est indépendant de $x$ (voir l'entraînement « Continuité de $J$ »). Dans la région 1, l'onde incidente et l'onde réfléchie, de même $k$, donnent $J_1=\frac{\hslash k}{m}({\left|A_i\right|}^2-{\left|A_r\right|}^2)$ (les termes croisés s'éliminent) ; dans la région 3, $J_3=\frac{\hslash k}{m}{\left|A_t\right|}^2$. L'égalité $J_1=J_3$ donne ${\left|A_i\right|}^2={\left|A_r\right|}^2+{\left|A_t\right|}^2$, soit $R+T=1$. Donc

$$R=1-T=\frac{\frac{V_0^2}{4E(V_0-E)}{\sinh }^2(\kappa a)}{1+\frac{V_0^2}{4E(V_0-E)}{\sinh }^2(\kappa a)}.$$

Ce qui n'est pas transmis est réfléchi ; la relation dispense de calculer $A_r$, souvent la partie la plus pénible du calcul.