Comparaison de $k_{\mathrm{B}}T$ à un écart rotationnel

L'écart vaut $\Delta E/k_{\mathrm{B}}=5,6\mathrm{K}$. À $300\mathrm{K}$, $k_{\mathrm{B}}T\simeq 26\mathrm{m}\mathrm{eV}\gg \Delta E$ ($x=0,019$) : on est dans le régime excité, la rotation est pleinement activée (elle contribue à la capacité thermique).
À $3\mathrm{K}$, $k_{\mathrm{B}}T\simeq 0,26\mathrm{m}\mathrm{eV}<\Delta E$ ($x=1,85$, ${\mathrm{e}}^{-x}=0,16$) : on approche le régime gelé, seuls les tout premiers états rotationnels sont peuplés. La rotation « décroche » et cesse de contribuer à la capacité thermique. Ce gel n'est observable que pour des gaz très froids : le monoxyde de carbone est solide bien au-dessus de $3\mathrm{K}$, mais on l'observe ainsi dans les nuages interstellaires.